حل النسبية العامة للفراغ

من أرابيكا، الموسوعة الحرة

هذه هي النسخة الحالية من هذه الصفحة، وقام بتعديلها عبود السكاف (نقاش | مساهمات) في 20:36، 11 سبتمبر 2023 (بوت: تعريب V2.1). العنوان الحالي (URL) هو وصلة دائمة لهذه النسخة.

(فرق) → نسخة أقدم | نسخة حالية (فرق) | نسخة أحدث ← (فرق)
اذهب إلى التنقل اذهب إلى البحث

تُمثل حلول الفراغ في النسبية العامة بالاعتماد على مضاعف لورانتز [English] بأنها الحلول الرياضية حيث يكون تينسور آينشتاين [English] بلا قيمة. وحسب معادلة مجال آينشتاين سيكون تينسور الاجهاد-طاقة [English] من المعادلة أيضًا بلا قيمة، ويعني هذا أنه بدون كتلة ليس هناك حقل للجاذبية. تختلف هذه الحلول عن حلول الفراغ الكهربائي [English] ، والتي تأخذ في الاعتبار المجال الكهرومغناطيسي بالإضافة إلى مجال الجاذبية، كما وتختلف أيضاً عن حلول فراغ لامبدا [English]، حيث يكون الحد الوحيد في تينسور الإجهاد-الطاقة هو الثابت الكوني (ولهذا يمكن أن تعتبر حلول فراغ لامبدا كنماذج كونية).

بشكل عام يعّرف الفراغ في مضاعف لورانتز بأنه المنطقة التي لايملك فيها تينسور آينشتاين قيمة (تكون قيمته صفراً).

حلول الفراغ المعتمدة على هذا الاساس تمثل حالة خاصة من الحلول الدقيقة [English] الأكثر عمومية في النسبية العامة.

الشروط المكافئة

من البديهي رياضياً أن تنعدم قيمة تينسور آينشتاين إذا وفقط إذا أصبح انحناء ريتشي بدون قيمة، والسبب يأتي من حقيقة العلاقة الرياضية التبادلية التي تربط هذين التينسورين من الدرجة الثانية؛[1] والتي تتمثل بعلاقة أثر معكوس في الجبر الخطي:

Gab=RabR2gab,Rab=GabG2gab

حيث أن:

Gab: هو تينسور-آينشتاين.

Rab: هو تينسور-ريتشي.

يمكن التعبير عن هذه الاثار بالعلاقة التالية: R=Raa,G=Gaa=R.

الشرط الآخر يأتي من خلال عملية فصل ريتشي ‏ لتينسور إنحناء ريمان ‏ إلى عدة حدود بينهما عملية جمع منها تينسور فايل بالإضافة إلى حدّين آخرين.

Rabcd=Sabcd+Eabcd+Cabcd

ونجد بأنه إذا وفقط إذا كانت المنطقة عبارة عن فراغ فإن تينسور فايل سيصبح مساوي لتينسور انحناء ريمان.

Rabcd=Cabcd

حيث يمثل:

Cabcd: تينسور فايل [English].

Rabcd: تينسور إنحناء ريمان [English].

طاقة الجاذبية

بما أن قيمة تينسور الإجهاد-طاقة في الفراغ تكون صفراً: Tab=0 ، فوفقًا للنسبية العامة، لا يجب أن يحتوي الفراغ على أية طاقة. لكن من الممكن لحقول الجاذبية التي تمتد إلى الفراغ أن تنجز شغلاُ، وهذا يدل على أن حقل الجاذبية بحد ذاته يمتلك الطاقة، وفعلاً هو كذلك. لكن تحديد موقع هذه الطاقة بدقة ضمن مجال الجاذبية في النسبية العامة يمثل إشكالية من الناحية الفنية، بسبب طبيعتها المستقلة في التفاعل الجذبي الكوني مع الاشياء الأخرى.

إن حقيقة أن حقل الجاذبية يولد طاقة بنفسه تعطي طريقة لفهم الصفة اللاخطية في معادلة مجال آينشتاين: إن طاقة حقل الجاذبية نفسها تنتج المزيد من الجاذبية. بمعنى اخر نجد أن حقل الجاذبية خارج الشمس بالاعتماد على النسبية العامة أقوى قليلاً مقارنةً بنتائج نظرية نيوتن للجاذبية، لأن قوة الحقل تأتي من تأثير كتلة الشمس بالإضافة إلى تأثير جاذبية طاقة حقل الجاذبية نفسه.

أمثلة على حلول الفراغ

فيما يلي أشهر الأمثلة لحلول الفراغ الدقيقة:

الحلول أعلاه تنتمي إلى عائلة أو أكثر من عائلات حلول النسبية العامة منها:

بعض الحلول المذكورة ضمن العائلات اعلاه أتت عن طريق حل معادلات تفاضلية مناسبة سواء كانت خطية أو لاخطية، حقيقية أو عقدية، مهما كانت الطريقة المستخدمة تظهر هناك علاقات قريبة جداً بين الحلول بشكل أو آخر لهذا توصف «بعائلة».

إضافةً إلى ما سبق، هناك أيضاً حل فراغ زمكانات موجات pp [English]، والتي تشمل موجات الجاذبية المستوية ‏.

المراجع

  1. ^ Exact solutions of Einstein's field equations (ط. 2nd ed.). Cambridge: Cambridge University Press. 2003. ISBN:978-0-511-06548-4. OCLC:57417928. مؤرشف من الأصل في 2020-04-25. {{استشهاد بكتاب}}: |طبعة= يحتوي على نص زائد (مساعدة)