عبد العزيز: بوت: أضاف قالب:روابط شقيقة

2023-06-11T08:03:57Z

صفحة جديدة

[[ملف:Roche limit (far away sphere).svg|تصغير|يسار|330px]]
[[ملف:Roche limit (tidal sphere).svg|تصغير|عند الاقتراب من الجرم الآخر يتشوه شكل الجرم السماوي تحت تأثير قوى المد والجزر بينهما.]]
[[ملف:Roche limit (ripped sphere).svg|تصغير|داخل حد روش لا يستطيع الجرم السماوي تحمل قوى المد والجزر الواقع تحت تأثيرها ويتفكك.]]
[[ملف:Roche limit (top view).svg|تصغير|تكون سرعة الحبيبات القريبة من الجرم الآخر أكبر من سرعة الأجزاء البعيدة (انظر الأسهم الحمراء مختلفة الطول).]]
[[ملف:Roche limit (ring).svg|تصغير|وبعد فترة ما يحدث دوران الحبيبات في أفلاك مختلفة حسب سرعاتها (دوران تفاضلي).]]

'''حد روش''' في [[علم الفلك|الفلك]] (بالإنجليزية:Roche limit) أو نصف قطر روش هو المسافة التي يتماسك فيها جرم سماوي بفعل جاذبيته ويتحلل إذا أثرت عليه قوى المد ناشئة عن اقتراب جرم سماوي آخر لا يستطيع مقاومتها.
<ref name="wolf">{{استشهاد ويب|مسار=http://scienceworld.wolfram.com/physics/RocheLimit.html|عنوان=Eric Weisstein's World of Physics - Roche Limit|تاريخ الوصول=September 5, 2007|ناشر=scienceworld.wolfram.com|سنة=2007|مؤلف=Eric W. Weisstein| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20190511000949/http://scienceworld.wolfram.com/physics/RocheLimit.html | تاريخ أرشيف = 11 مايو 2019 }}</ref>
في داخل حد روش يتشوه الشكل الكروي للجرم السماوي بسبب شدة تجاذب جزئه المواجه للجرم السماوي الأخر عن شدتها بالنسبة لجزئه البعيد عن الجرم السماوي الآخر (قوى [[مد وجزر|المد والجزر]]) ، وقد يتفتت وتدور حبيبات المادة في أفلاك حول الجرم السماوي الآخر. بينما خارج ذلك الحد فهي تميل إلى أن تتحد بعضا البعض، حيث تكون قوى التجاذب بينها أقوى من تأثير قوى الشد عليها من الجرم الآخر. ويرجع اسم حد روش إلى العالم الفرنسي «إدوارد روش» الذي حسب ذلك الحد لأول مرة نظريا عام 1848.
<ref name="two">{{استشهاد ويب|مسار=https://solarsystem.nasa.gov/missions/cassini/overview/#roche|عنوان=What is the Roche limit?|تاريخ الوصول=September 5, 2007|ناشر=NASA - JPL|مؤلف=NASA| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20130204225304/http://www2.jpl.nasa.gov:80/saturn/faq.html | تاريخ أرشيف = 4 فبراير 2013 }}</ref>

وينطبق حد روش على الأقمار الصناعية التي تنهار بسبب قوى المد المؤثرة عليها من الجرم الذي تدور حوله.
ويمكن لبعض التوابع الصناعية والطبيعية الدوران والبقاء داخل حد روش حيث تربطهم بالجرم الرئيسي قوى أخرى غير الجاذبية. ومثال على ذلك قمر [[المشتري]] المسمى [[ميتيس (قمر)]]، وكذلك قمر [[زحل]] المسمى [[بان (قمر)]] يعتبران نموذجان لتلك التوابع التي تتماسك كتلتها بوساطة [[مقاومة المد]] الكبيرة التي تتحلى بها. وفي أحوال قصوي فقد تفقد بعض الأجسام الموجودة على أسطح التوابع استقراها عليه وتنفصل إلى الفضاء بفعل قوى المد. أما جرم أقل تماسكا مثل [[شهاب]] فقد ينقسم عند مروره بالقلاب من جرم سماوي كبير داخل حد روش.

وبما أن قوى المد تتغلب على قوى الجاذبية داخل حد روش فلا يمكن لتابع كبير أن يضم إليه حبيبات أو أجسام أصغر داخل حد روش. وفي الواقع فإن جميع أفلاك الكواكب تكون موجودة داخل حد روش، ماعدا دائرة E-Ring حول المشتري ودائرة فوبيس التابع لزحل فهما شواذ لتلك القاعدة. وقد يكونا هاذان الاثنان بقايا الكواكب الابتدائية لتلك الكواكب.

== أمثلة ==
الجدول التالي يعرض متوسط الكثافة ونصف قطر الاستواء لبعض أجرام [[المجموعة الشمسية|النظام الشمسي]].
{| class="wikitable"
! الرئيسي !! الكثافة (kg/m<sup>3</sup>) !! نصف القطر (m)
|-
| [[الشمس]] ||align="center"| 1,408 ||align="right"|696,000,000
|-
| [[الأرض]] ||align="center"| 5,513 ||align="right"| 6,378,137
|-
| [[القمر]] ||align="center"| 3,346 ||align="right"|1,737,100
|-
| [[المشتري]] ||align="center"|1,326 ||align="right"|71,493,000
|-
| [[زحل]] ||align="center"| 687 ||align="right"|60,267,000
|-
| [[أورانوس]] ||align="center"|1,318 ||align="right"|25,557,000
|-
| [[نبتون]] ||align="center"|1,638 ||align="right"|24,766,000
|}

معادلات حد روش تربط بين أقل نصف قطر مداري مستقر ونسبة كثافة الجرمين ونصف قطر الجسم الرئيس. بالتالي، استنادا للبيانات أعلاه، يمكن حساب حد روش لهذه الأجرام. لقد تم حساب هذا بصورة مضاعفة لكل واحد، بفرض حالات الصلابة والميوعة. تم أخذ متوسط الكثافة للمذنبات بحدود 500 kg/m³.

الجدول التالي يعطينا حد روش بوحدات الكيلومتر وفي نصف القطر الرئيس.

{| class="wikitable"
!rowspan="2"| الجسم !!rowspan="2"| القمر !!colspan="2"| حد روش (صلب) !!colspan="2"| حد روش (مائع)!!rowspan="2"|متوسط نصف قطر المدار (km)
|-
! المسافة (km) !! ''R'' !! المسافة (km) !! ''R''
|-
| الأرض || القمر ||align="right"| 9,492 ||align="center"| 1.49 ||align="right"| 18,381 ||align="center"| 2.88 || align="center"|384,399
|-
| الارض || مذنب متوسط ||align="right"| 17,887 ||align="center"| 2.80 ||align="right"| 34,638 ||align="center"| 5.43 || align="center"|N/A
|-
| الشمس || الأرض ||align="right"| 556,397 ||align="center"| 0.80 ||align="right"| 1,077,467 ||align="center"| 1.55 || align="center"|149,597,890
|-
| الشمس || المشتري ||align="right"| 894,677 ||align="center"| 1.29 ||align="right"| 1,732,549 ||align="center"| 2.49 || align="center"|778,412,010
|-
| الشمس || القمر ||align="right"| 657,161 ||align="center"| 0.94 ||align="right"| 1,272,598 ||align="center"| 1.83 || align="center"|149,597,890 Approx
|-
| الشمس || مذنب متوسط ||align="right"| 1,238,390 ||align="center"| 1.78 ||align="right"| 2,398,152 ||align="center"| 3.45 || align="center"|N/A
|}

من الواضح أن هذه الأجسام هي خارج حد روش الخاص بها بعوامل مختلفة، من 21 للقمر (حد روش الخاص به كمائع) كجزء من منظومة الأرض والقمر، حتى الآلاف لحالة الأرض والمشتري.

== اشتقاق الصيغة ==
تعتمد المسافة الحدية التي يمكن للأقمار الاقتراب منها دون الانهيار على صلابة الأقمار. يمكن لقمر صلب أن يحافظ على شكله حتى تعمل قوى المد والجزر على تمزيقه.

=== حسابات الأقمار الصلبة ===
يمكن اعتبار أقمار كروية على سبيل التبسيط والتقريب هنا. حد روش لقمر كروي صلب هو المسافة، <math>d</math>، من الرئيسي حيث تكون قوة الجاذبية المؤثرة على كتلة اختبارية واقعة على سطح الجسم مساوية إلى [[قوة المد والجزر]] التي تسحب الكتلة بعيدا عن سطح الجسم:<ref>طالع الحساب في Frank H. Shu, ''The Physical Universe: an Introduction to Astronomy,'' p. 431, University Science Books (1982), {{ردمك|0-935702-05-9}}.</ref><ref>{{استشهاد ويب | مسار=http://asterism.org/tutorials/tut25-1.htm | عنوان=Roche Limit: Why Do Comets Break Up?| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20161108050858/http://www.asterism.org/tutorials/tut25-1.htm | تاريخ أرشيف = 08 نوفمبر 2016 | وصلة مكسورة = yes }}</ref>

:<math> d = 1.26\; R_M\left( \frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{\frac{1}{3}} </math>

حيث <math>R_M</math> هو [[نصف القطر|نصف قطر]] الرئيسي، <math>\rho_M</math> تمثل [[كثافة]] الرئيسي، و<math>\rho_m</math> كثافة القمر. يمكن كتابة هذا بصورة أخرى كما يلي

:<math> d = 1.26\; R_m\left( \frac {M_M} {M_m} \right)^{\frac{1}{3}} </math>

حيث <math>R_m</math> [[نصف القطر|نصف قطر]] الثانوي، <math>M_M</math> [[كتلة]] الرئيسيي، و<math>M_m</math> كتلة الثانوي.

[[ملف:Roche limit (with small mass u).svg|تصغير|يسار|300بك|اشتقاق حد روش]]
يمكن اشتقاق الصيغة السابقة من علاقات قوى المدر والجزر، بافتراض كتلة صغيرة <math>u</math> موجودة على سطح القمر الأقرب للرئيسي. ستكون هناك قوتان مؤثرتان على هذه الكتلة: قوة الجاذبية التي تسحبها باتجاه مركز القمر، وقوة الجاذبية التي تسحبها باتجاه الرئيسي. بافتراض أن القمر بحالة [[سقوط حر]] حول الرئيسي وأن قوة المد والجزر تتعلق فقط بقوة جذب الرئيسي. هذا الفرض هو تبسيط بحكم أن السقوط الحر ينطبق فقط على مركز الكوكب.<ref name="three">{{استشهاد بدورية محكمة|مسار= https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/2003ApJ...588..509G/abstract|عنوان=The effect of tidal inflation instability on the mass and dynamical evolution of extrasolar planets with ultrashort periods|تاريخ الوصول=May 1, 2003|ناشر=Astrophysical Journal|مؤلف=Gu |إظهار المؤلفين=etal|bibcode=2003ApJ...588..509G|مسار أرشيف= https://web.archive.org/web/20191218024011/https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/2003ApJ...588..509G/abstract|تاريخ أرشيف=2019-12-18}}</ref>

قوة سحب الجاذبية <math>F_\text{G}</math> للكتلة <math>u</math> باتجاه قمر كتلته <math>m</math> ونصف قطره <math>r</math> يمكن التعبير عنها وفقا لـ[[قانون التجاذب المادي]].

:<math> F_\text{G} = \frac{Gmu}{r^2}</math>

[[قوة المد والجزر]] <math>F_\text{T}</math> المؤثرة على الكتلة <math>u</math> باتجاه الرئيسي الذي نصف قطره <math>R</math> وكتلته <math>M</math>، على بعد <math>d</math> بين مركزي الجسمين، يمكن التعبير عنها تقريبا بالصورة

:<math> F_\text{T} = \frac{2GMur}{d^3}</math>.

ويكون حد روش حين تتوازن قوة الجاذبية مع قوة المد والجزر

:<math> F_\text{G} = F_\text{T} \;</math>

أو

:<math> \frac{Gmu}{r^2} = \frac{2GMur}{d^3}</math>،

وهذا يعطينا حد روش <math>d</math>، بالعلاقة

:<math> d = r \left( 2\,\frac{M}{m} \right)^{\frac{1}{3}} </math>.

يمكن التخلص من نصف قطر القمر في العلاقة عبر إعادة كتابتها بدلالة الكثافتين

:<math> d = r \left( \frac{ 2 \rho_M R^3 }{ \rho_m r^3 } \right)^{1/3} </math>،

والتي يمكن تبسيطها إلى:

:<math> d = R\left( 2\,\frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{\frac{1}{3}} \approx 1.26 R\left( \frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{\frac{1}{3}} </math>.

=== حسابات الأقمار المائعة ===
من الصعوبة بمكان حساب حد روش بدقة للأقمار المائعة بطريقة جبرية. كان روش قد اشتق التقريب التالي
:<math> d \approx 2.44R\left( \frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{1/3} </math>

هناك تقريب أفضل يأخذ تفلطح الرئيسي وكتلة القمر بعين الاعتبار كما يلي:

:<math> d \approx 2.423 R\left( \frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{1/3} \left( \frac{(1+\frac{m}{3M})+\frac{c}{3R}(1+\frac{m}{M})}{1-c/R} \right)^{1/3} </math>

حيث <math>c/R</math> [[تفلطح]] الرئيسي.

== اقرأ أيضا ==

* [[قوانين كيبلر للحركة الكوكبية|قوانين كبلر]]
* [[نقاط لاغرانج]]
* [[حيز روش]]
* [[مد وجزر مجري|مد وجزر المجرات]]

== المراجع ==

{{مراجع}}
{{تصنيف كومنز|Roche limit}}
{{شريط بوابات|الفضاء|الفيزياء|المجموعة الشمسية|رحلات فضائية|علم الفلك|نجوم}}

[[تصنيف:جاذبية]]
[[تصنيف:حلقات كوكبية]]
[[تصنيف:علوم الفضاء]]
[[تصنيف:مد وجزر]]

حد روش - تاريخ المراجعة

عبد العزيز: بوت: أضاف قالب:روابط شقيقة