https://3rabica.org/index.php?action=history&feed=atom&title=%D8%AC%D9%86%D8%A7%D8%AD_%D8%AD%D8%A7%D9%85%D9%84جناح حامل - تاريخ المراجعة2026-06-09T10:57:20Zتاريخ التعديل لهذه الصفحة في الويكيMediaWiki 1.43.7https://3rabica.org/index.php?title=%D8%AC%D9%86%D8%A7%D8%AD_%D8%AD%D8%A7%D9%85%D9%84&diff=1574276&oldid=prevعبد العزيز: بوت: إصلاح أخطاء فحص أرابيكا من 1 إلى 1042023-06-24T02:02:39Z<p>بوت: إصلاح أخطاء فحص أرابيكا من 1 إلى 104</p>
<p><b>صفحة جديدة</b></p><div>[[ملف:Karman trefftz.gif|إطار|يسار|420بك| [[خط جريان|خطوط الجريان]] حول الجناح الحامل، لاحظ كيف أن سرعة الجريان فوق الجناح أكبر من سرعته تحت الجناح.]]<br />
<br />
يطلق اسم الجناح الحامل أو المنساب الهوائي <ref>وفقا ل[[معجم مصطلحات علوم هندسة الطيران والفضاء]]</ref> (بالإنكليزية الأميركية '''Airfoil''' وبالإنجليزية البريطانية '''Aerofoil''' ) على شكل المقطع العرضي للأجنحة والعنفات والذي يكون مشابها للشكل المرفق. ميزة هذا المقطع أنه عند ورود جريان ما باتجاهه (هواء، ماء، ...الخ) [[زاوية مواجهة|بزاوية ورود]] مناسبة فإن الجريان يؤثر على سطح الجناح بمركبتي قوى، الأولى قوة رافعة L<sub>A</sub> والثانية قوة دافعة (انسحابية) L<sub>D</sub>. هذه القوى ما هي إلا محصلة قوى [[ضغط|الضغط]] و [[إجهاد القص|القص]] الناشئة عن جريان السائل حول الجناح الحامل. تسمى الخطوط المرسومة حول شكل المقطع (يسار)[[خط جريان|بخطوط الجريان]] وهي تمثل منحى جريان جزيئات السوائل حول الجناح الحامل.<br />
<ref>Brandt, Steven A., et al. Introduction to Aeronautics: A Design Perspective. Second Edition. 2004. pp. Chapter 3 - Aerodynamics and Airfoils.</ref><br />
<br />
==تأريخ==<br />
تصاميم الجناح الحامل الأولى كانت رقيقة السماكة محاكية لأجنحة الطيور. أجرى المهندس الألماني أوتو ليلينتال تجاربه على صفائح مسطحة ومقعرة موصولة بذراع قابل للدوران، ونجح مع أخيه غوستاف بتطوير أول طائرة انزلاقية بالتاريخ في عام 1891. أما هوراتيو فريدريك فيليبس فقد بنى أول نفق ريحي في العام 1884 وقام بقياس قوى الرفع والدفع للريش المقعرة. أول نظرية لقوة الرفع تم اقتراحها من قبل فريدريك لانكستر بعد ذلك بفترة وجيزة.<br />
<br />
أما نظرية الجناح الحامل الحديثة فتعود لعام 1905 عندما قام عالم ديناميك السوائل الروسي ن.ي. جوكوفسكي بتطوير نظرية للدوران لحساب الرفع لجناح حامل ذو تقعر وسماكة لا على التعيين. بفضل تلك النظرية والاضافات عليها من كل من براندل وكارمان، يمكن اليوم تصميم جناح حامل لسرعات بطيئة تتناسب مع متطلبات محددة لتوزع الضغط على سطح الجناح.<br />
قامت كل من أوروبا والولايات المتحدة منذ أوائل القرن العشرين بتطوير تصاميم الأجنحة لاستخدامها في الطائرات وتحسين أدائها. قامت اللجنة الوطنية للفضاء في ذلك الوقت NACA بإصدار تصنيفات للأجنحة الحاملة ضمن عائلات من التصاميم مع خصائص الرفع والدفع لكل طراز.<ref>White, Frank M. Fluid Mechanics, 5th Edition, McGraw-Hill, 2003</ref><br />
<br />
==توصيفات واصطلاحات الجناح الحامل==<br />
[[ملف:توصيفات جناح حامل.png|يسار|420بك]]<br />
يتم توصيف الجناح الحامل بالمحددات التالية الموضحة على الشكل المرفق:<ref>Cohen, Ira M., and Pijush K. Kundu. Fluid Mechanics. fourth edition. s.l. : Elsavier, 2008.</ref><br />
<br />
'''وتر الجناح''': وهو الخط المستقيم الواصل بين الطرف الأمامي والطرف الخلفي لمقطع الجناح ويرمز لطول الوتر بـ c<br />
<br />
'''الطرف الأمامي''': وهو طرف الجناح الحامل المواجه للتيار الحر ويكون عادة ذو شكل مدوّر.<br />
<br />
'''الطرف الخلفي''': هو الطرف المعاكس للطرف الأمامي ويكون حاد الشكل.<br />
<br />
'''سماكة الجناح''': وهي السماكة القصوى على طول وتر الجناح الحامل ويرمز لها بـ t<br />
<br />
في حال لم يكن خط وتر الجناح هو نفسه خط التناظر للجناح يعتبر حينها الجناح مقعراً ويكون:<br />
<br />
'''خط التقعر الوسطي''': هو الخط المنحني الذي يتوسط المسافة بين السطح العلوي والسطح السفلي للجناح الحامل ويصل ما بين الطرف الأمامي والطرف الخلفي.<br />
<br />
'''[[زاوية مواجهة|زاوية الورود]]''' (زاوية المواجهة) '''α''' : هي الزاوية ما بين متجه الجريان الحر للسائل المحيط بالجناح <math>\vec V </math> و خط الوتر للجناح الحامل.<br />
<br />
==نظرية الأجنحة الحاملة الرقيقة==<br />
نظرية الأجنحة الحاملة الرقيقة هي نظرية مبسطة تربط بين زاوية المواجهة (أو زاوية الورود أو زاوية الهبوب) ومعامل الرفع لجريان سائل غير قابل للانضغاط وغير لزج حول الجناح الحامل. تم تأسيس النظرية من قبل الرياضي الأمريكي-الألماني [[ميخائيل ماكس مونك|ماكس مونك]] وطورها عالم [[ديناميكا هوائية|الديناميك الهوائي]] البريطاني {{وإو|هيرمان غلاويرت|Hermann Glauert}} وآخرون<ref>[[إيرا أبوت]], and Von Doenhoff, Albert E. (1959),&nbsp;''Theory of Wing Sections'', Section 4.2, Dover Publications Inc., New York, Standard Book Number 486-60586-8</ref> في عشرينيات القرن العشرين. تبسّط النظرية جريان السوائل حول الأجنحة الحاملة وتعاملها كجريان ثنائي الأبعاد حول جناح مهمل السماكة ولا متناهي الطول (باتجاه الباع). كانت لهذه النظرية أهمية بالغة، على بساطتها، لأنها قدمت أساسا نظريا هاما لخصائص الأجنحة الحاملة التالية<ref>Abbott, Ira H., and Von Doenhoff, Albert E. (1959),&nbsp;''Theory of Wing Sections'', Section 4.3</ref><ref>Clancy, L.J. (1975),&nbsp;''Aerodynamics'', Sections 8.1 to 8.8, Pitman Publishing Limited, London.&nbsp;ISBN 0-273-01120-0</ref> في الجريان ثنائي الأبعاد:<br />
# في الأجنحة الحاملة المتناظرة، تقع نقطتا [[مركز ثقل|مركز الضغط]] و المركز الايروديناميكي على بعد ربع طول الوتر عن الحافة الأمامية للجناح.<br />
# في الأجنحة الحاملة المقعرة، يقع المركز الايروديناميكي للجناح على بعد ربع طول وتر عن الحافة الأمامية للجناح.<br />
# ميل خط دالة معامل الرفع '''<math>c_l</math>''' التابع لزاوية المواجهة هو <math>2\pi</math> لكل <math>1</math> راديان أي:<br />
* في الأجنحة المتناظرة <math>c_l=2\pi a</math> حيث: <br />
<math>c_l</math> هو معامل الرفع<br />
<br />
<math>a</math> هي زاوية المواجهة مقاسة بالنسبة لخط الوتر (راديان)<br />
* في الاجنحة المقعرة <math> \ c_l = c_{l_0} + 2\pi\alpha</math>حيث<br />
<math> \ c_{l_0}</math> هي قيمة معامل الرفع عندما تكون زاوية المواجهة مساوية للصفر في الجناح المقعر.<br />
<br />
جدير بالذكر أن نظرية الأجنحة الحاملة الرقيقة لا تأخذ بعين الاعتبار ظاهرة [[انهيار (طيران)|انهيار الرفع]] {{إنج|Stall}}.<br />
<br />
==المصادر==<br />
{{مراجع}}<br />
<br />
{{آلات}}<br />
{{شريط بوابات|الفضاء|طيران}}<br />
<br />
{{ضبط استنادي}}<br />
{{تصنيف كومنز|Airfoils and wing cross-sections}}<br />
<br />
[[تصنيف:تصميم جناح الطائرة]]<br />
[[تصنيف:ديناميكا هوائية]]</div>عبد العزيز