عبد العزيز: استبدال النص - '\{\{\sتصنيف\sكومنز\s\|\s[^}]\s\}\}' ب''

2026-06-07T19:39:08Z

استبدال النص - '\{\{\s*تصنيف\s*كومنز\s*\|\s*[^}]*\s*\}\}' ب''

→ نسخة أقدم		نسخة 23:39، 7 يونيو 2026
سطر 109:		سطر 109:
	{{شريط بوابات\|تربية وتعليم\|الفيزياء\|تقانة}}		{{شريط بوابات\|تربية وتعليم\|الفيزياء\|تقانة}}

	~~{{تصنيف كومنز\|Atwood's machine}}~~

	[[تصنيف:ميكانيكا]]		[[تصنيف:ميكانيكا]]
	[[تصنيف:تجارب فيزيائية]]		[[تصنيف:تجارب فيزيائية]]

عبد العزيز: بوت: إصلاح التحويلات

2022-12-12T07:30:59Z

بوت: إصلاح التحويلات

صفحة جديدة

{{يتيمة|تاريخ=مايو 2013}}

[[ملف:Atwoods machine.png|thumb|150px|left|رسم توضيحي لآلة آتوود، 1905.]]
اخترع القس [[جورج آتوود]] '''آلة آتوود''' (أو '''جهاز آتوود''') في عام 1784 كتجربةٍ معملية من أجل إثبات [[قوانين نيوتن للحركة|قوانين الحركة الميكانيكية]] من خلال [[تسارع|التسارع]] الثابت. وتُعد آلة أتوود وسيلةً تعليميةً شائعة في الفصول الدراسية وتُستخدم لشرح مبادئ [[ميكانيكا كلاسيكية|الميكانيكا الكلاسيكية]].

تتكون آلة آتوود المثالية من كتلتين ''m''1 و''m''2، متصلتين بحبل [[علم الحركة (توضيح)#حبل غير قابل للمد|غير قابل للمد]] وعديم الكتلة يلف حول [[بكرة]] مثالية عديمة الكتلة.
<ref>
{{استشهاد بكتاب | الأخير = Tipler | الأول = Paul A.
| عنوان = Physics For Scientists and Engineers, Third Edition, Extended Version | ناشر = Worth Publishers | سنة = 1991 | مكان = New York
| الرقم المعياري = 0-87901-432-6}} Chapter 6, example 6-13, page 160.
</ref>

عندما تكون m1 = m2، تكون الآلة في حالة توازن محايد بغض النظر عن وضع الأوزان.

عندما تكون m1 ≠ m2؛ يحدث تسارع منتظم لكلتا الكتلتين.

== معادلة التسارع الثابت ==
[[ملف:Atwood.svg|left|thumb|220px|مخططات الجسم الحر للكتلتين المعلقتين في آلة آتوود. وتفيد مصطلحات الإشارات لدينا، كما تشير [[متجه]]ات [[تسارع|التسارع]]، أن ''m1'' تتسارع نزولاً وأن ''m2'' تتسارع صعودًا، كما هو الحال إذا كانت ''m1'' > ''m2'']]

يمكننا استنتاج معادلة للتسارع من خلال استخدام تحليل القوى.
فإذا نظرنا إلى حبل عديم الكتلة وغير قابل للمد وبكرة مثالية عديمة الكتلة، فستكون القوى التي يجب أخذها في الاعتبار فقط هي: قوة الشد (''T'')، ووزن الكتلتين (''W1'' و''W2''). لإيجاد التسارع، يجب الأخذ في الاعتبار القوى المؤثرة على كل كتلة مفردة.
ومن خلال استخدام [[قوانين نيوتن للحركة#قانون نيوتن الثاني|قانون نيوتن الثاني]] (حيث تفيد مصطلحات الإشارات أن <math>m_1>m_2</math>)، يمكننا استنباط [[معادلات مترابطة|نظام معادلات]] للتسارع (''a'').

كاصطلاح للإشارة، نفترض أن ''a'' تكون موجبة عندما تتسارع نزولاً لـ <math>m_1</math>, وأن ''a'' تكون موجبة عندما تتسارع صعودًا لـ <math>m_2</math>.. ومن ثم يكون وزن <math>m_1</math> و<math>m_2</math> هو ببساطة <math>W_1 = m_1 g</math> و<math>W_2 = m_2 g</math> على التوالي.

القوى المؤثرة على m1:

<math>\; m_1g-T=m_1a</math>

والقوى المؤثرة على m2:

<math>\; T-m_2g=m_2a</math>

وبجمع المعادلتين السابقتين، نحصل على

<math>\; m_1g-m_2g=m_1a+m_2a</math>,

وتصبح الصيغة النهائية للتسارع لدينا

<math>a = g{m_1-m_2 \over m_1+m_2}</math>

وبالعكس، يمكن إيجاد التسارع الناجم عن الجاذبية،''g''، عن طريق ضبط توقيت حركة الأوزان وحساب قيمة التسارع المنتظم ''a'': <math> d = {1 \over 2} at^2 </math>.

تُستخدم آلة آتوود أحيانًا لشرح [[ميكانيكا لاغرانج|طريقة لاغرانج]] لاستنباط معادلات الحركة.

== معادلة الشد ==
قد يكون من المفيد معرفة معادلة شد الوتر. لتقدير الشد، يتم تعويض المعادلة بالتسارع في أيٍ من معادلتيّ القوى.

<math>a = g{m_1-m_2 \over m_1 + m_2}</math>

على سبيل المثال، عند التعويض بـ <math>m_1 a = m_1 g-T</math>، نحصل على

<math>T={2 g m_1 m_2 \over m_1 + m_2}</math>

يمكن إيجاد الشد عن طريق استخدام هذه الطريقة.

== معادلات لبكرة بها قصور واحتكاك ==
بالنسبة للاختلافات الصغيرة جدًا بين كتل ''m''1 و''m''2، لا يمكن تجاهل [[عزم القصور الذاتي|العطالة الدورانية]] ''I'' لبكرة نصف قطرها r. ويتم الحصول على التسارع الزاويّ للبكرة من خلال وضع عدم الانزلاق:

<math> \alpha = {a\over r},</math>

حيث تكون <math> \alpha</math> هي التسارع الزاويّ. فبالتالي يكون [[عزم الدوران]] هو:

<math>\tau_{net}=\left(T_1 - T_2 \right)r - \tau_{friction} = I \alpha </math>

بضم قانون نيوتن الثاني للكتل المعلقة، وحل ''T1'' و''T2''، و''a''، نحصل على:

التسارع:

:<math> a = {{g (m_1 - m_2) - {\tau_{friction} \over r}} \over {m_1 + m_2 + {{I} \over {r^2}}}}</math>

الشد في أقرب جزء من الوتر لـ''m1'':

:<math> T_1 = {{m_1 g (2 m_2 + {{I} \over {r^2}} + {{ au_{friction}} \over {r g}})} \over {m_1 + m_2 + {{I} \over {r^2}}}}</math>

الشد في أقرب جزء من الوتر لـ''m2'':

:<math> T_2 = {{m_2 g (2 m_1 + {{I} \over {r^2}} + {{ au_{friction}} \over {r g}})} \over {m_1 + m_2 + {{I} \over {r^2}}}}</math>

في حال تجاهل الاحتكاك (وليس قصور البكرة ولا قوة سحب الوتر على حافة البكرة)، يمكن تبسيط تلك المعادلات في صورة النتائج التالية:

التسارع:

:<math> a = {{g (m_1 - m_2)} \over {m_1 + m_2 + {{I} \over {r^2}}}}</math>

الشد في أقرب جزء من الوتر لـ''m1'':

:<math> T_1 = {{m_1 g (2 m_2 + {{I} \over {r^2}})} \over {m_1 + m_2 + {{I} \over {r^2}}}}</math>

الشد في أقرب جزء من الوتر لـ''m2'':

:<math> T_2 = {{m_2 g (2 m_1 + {{I} \over {r^2}})} \over {m_1 + m_2 + {{I} \over {r^2}}}}</math>

=== تطبيقات عملية ===
تشير رسوم آتوود الإيضاحية الأصلية إلى استناد محور العجلة الرئيسي على حواف أربع عجلات أخرى، لتقليل قوى الاحتكاك الناتجة عن المحامل. وتتبع العديد من التطبيقات التاريخية القديمة هذا التصميم.

تقارب فكرة المصعد الذي يضم ثقل موازن فكرة آلة آتوود المثالية، حيث يتم من خلالها تخفيف ثقل حمل مقصورة المصعد عن محرك القيادة - ويكون عليه فقط التغلب على فرق الوزن وقصور كلتا الكتلتين. ويتم تطبيق الفكرة ذاتها على سكك حديد القطار الجبلي المائل الذي يتكون من عربتين متصلتين على مسارات مائلة.

== انظر أيضًا ==
* بندول كاتر
* آلة آتوود الدوارة
* [http://physics.kenyon.edu/EarlyApparatus/Mechanics/Atwoods_Machine/Atwoods_Machine.html Professor Greenslade's account on the Atwood Machine]

==ملاحظات==
{{مراجع}}

* "[http://demonstrations.wolfram.com/AtwoodsMachine/ Atwood's Machine]" by Enrique Zeleny, The Wolfram Demonstrations Project.
{{مصادر طبية}}
{{شريط بوابات|تربية وتعليم|الفيزياء|تقانة}}

{{تصنيف كومنز|Atwood's machine}}

[[تصنيف:ميكانيكا]]
[[تصنيف:تجارب فيزيائية]]

آلة آتوود - تاريخ المراجعة

عبد العزيز: استبدال النص - '\{\{\s*تصنيف\s*كومنز\s*\|\s*[^}]*\s*\}\}' ب''

عبد العزيز: بوت: إصلاح التحويلات

عبد العزيز: استبدال النص - '\{\{\sتصنيف\sكومنز\s\|\s[^}]\s\}\}' ب''